Закон Ома - це фізичний закон, що визначає залежність між напругою, силою струму і опором провідника в електричному ланцюзі. Названий на честь його першовідкривача Георга Ома. Суть закону проста: ток I породжуваний напругою U обернено пропорційний опору R, яке йому доводиться долати, і прямо пропорційний порождающему напрузі:
I = U / R.
Слід також мати на увазі, що закон Ома є фундаментальним і може бути застосований до будь-якої фізичної системи, в якій діють деякі потоки енергії, що долають опору. Його можна застосовувати для розрахунку гідравлічних, пневматичних, магнітних, електричних, світлових, теплових потоків і т.д., також, як і Правила Кірхгофа, однак основна сфера його застосування - електротехніка.
Закон Ома в інтегральній формі
Закон Ома для ділянки електричного кола можна записати у вигляді:
U = Imiddot-R,
де:
- U - напруга або різниця потенціалів,
- I - сила струму,
- R - опір.
У застосуванні до замкнутого електричного кола, в якій діє ЕРС закон Ома приймаю дещо іншу форму:
I = epsilon- / (R + r),
де:
- epsilon- - ЕРС ланцюга,
- I - сила струму в ланцюзі,
- R - опір всіх елементів ланцюга,
- r - внутрішній опір джерела живлення.
Закон Ома в диференціальній формі
Опір R залежить як від матеріалу, по якому тече струм, так і від геометричних розмірів провідника. Корисно переписати закон Ома в так званій диференціальної формі, в якій залежність від геометричних розмірів зникає, і тоді закон Ома описує виключно електропровідні властивості матеріалу. Для ізотропних матеріалів маємо
j = sigma-middot-E,
де:
- j - вектор щільності струму,
- sigma- - питома провідність,
- E - вектор напруженості електричного поля.
Всі величини, що входять в це рівняння, є функціями координат і, в загальному випадку, часу. Якщо матеріал анизотропен, то напрями векторів щільності струму і напруженості можуть не збігатися. У цьому випадку питома провідність є тензором рангу (1, 1).
Розділ фізики, що вивчає протягом електричного струму в різних середовищах, називається електродинамікою суцільних середовищ.
Закон Ома для змінного струму
Якщо ланцюг містить не тільки активні, але і реактивні компоненти (ємності, індуктивності), а струм є синусоїдальним з циклічною частотою omega-, то закон Ома обобщается- величини, що входять в нього, стають комплексними:
U = Imiddot-Z,
де:
- U = U0eiomega-t - напруга або різниця потенціалів,
- I - сила струму,
- Z = Re-idelta- - комплексний опір (імпеданс),
- R = (Ra2+Rr2)1/2 - повний опір,
- Rr = omega-L - 1 / omega-C - реактивний опір (різниця індуктивного і ємнісного),
- Rа - активне (омічний) опір, не залежне від частоти,
- delta- = -arctg Rr/ Ra - зсув фаз між напругою і силою струму.
При цьому перехід від комплексних змінних в значеннях струму і напруги до дійсних (вимірюваним) значенням може бути проведений взяттям дійсної чи уявної частини (але у всіх елементах ланцюга однієї і тієї ж!) Комплексних значень цих величин. Відповідно, зворотний перехід будується для, наприклад, U = U0sin (omega-t + phi-) підбором такий U = U0eiomega-t, що ImU = U. Тоді всі значення струмів і напруг в схемі треба вважати як F = ImF.
Якщо струм змінюється в часі, але не є синусоїдальною (і навіть періодичним), то його можна представити як суму синусоїдальних Фур'є-компонент. Для лінійних ланцюгів можна вважати компоненти Фур'є-розкладу струму діючими незалежно.
Також необхідно відзначити, що закон Ома є лише найпростішим наближенням для опису залежності струму від різниці потенціалів і для деяких структур справедливий лише у вузькому діапазоні значень. Для опису більш складних (нелінійних) систем, коли залежністю опору від сили струму не можна знехтувати, прийнято обговорювати вольт-амперну характеристику. Відхилення від закону Ома спостерігаються також у випадках, коли швидкість зміни електричного поля настільки велика, що не можна нехтувати інерційністю носіїв заряду.
Джерела: